第16章 麦克斯韦方程和电磁波汇

程(IV) 应修改为: dt di)ii(ldB E0 l 00d0?????????????++++++ 1S 2S I I l 讨论(1) 在电容器极板上中断了的传导电流 i 被极板间的位移电流 i d接续了下去,两者合在一起保证了电流的连续性。 dsiii??称为全电流传导电流位移电流电荷的定向移动电场的变化通过电流产生焦耳热真空中无热效应传导电流和位移电流在激发磁场上是等效. (2) 比较: ++ ++ ++++ +I II I E ? 0q? 0q?例 16-1 、 16-2 : 半径为 R = 5cm 的圆形平行板电容器正在充电, dE/dt =1 ×10 12 V/(m · s),如图所示,求: ⑴极板间的位移电流 i d ,⑵极板间磁感强度。解: ⑴极板间位移电流为: A07 .0dt dE R)RE(dt ddt di 20 20 E0d???????????⑵极板间位移电流均匀分布,磁场具有轴对称性。 B与E的方向满足右旋关系。对极板间半径为 r 的环路,有: Rr B Ei ×××× ××× ×× ×× × B ?o E rl×××× ××× ×× ××× E ?oB lB j cB Et ????????????Sdt Edt dldB 00 E00?????????得: r < R 时 dt dE r2 Br dt dE r2B 00 200??????????? r > R 时 dt dE r R2 BR dt dE r2B 200 200????????????? r = R 时T 10 78 .2 dt dE R2 B 7 00 ?????? BRr返回×××× ××× ×× ×× × B ?o E rl ×××× ××× ×× ××× E ?oB l§ §16.2 16.2 麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组( (积分形式积分形式) )