分量，只有电场的径向分量。利用高斯定理和安培环路定理，容易求得内外导体之间的电场和磁场分别为Р内外导体之间任意横截面上的坡印廷矢量РР第二页，共15页。РР电磁能量在内外导体之间的介质中沿轴方向流动，即由电源流向负载，如图所示。Р穿过任意横截面的功率为РР同轴线中的电场、磁场和坡印廷矢量?（理想导体情况）РР第三页，共15页。РР（2）当导体的电导率σ为有限值时，导体内部存在沿电流方向的电场Р内Р根据边界条件，在内导体表面上电场的切向分量连续，即Р因此，在内导体表面外侧的电场为Р内Р磁场则仍为Р内导体表面外侧的坡印廷矢量为РР同轴线中的电场、磁场和坡印廷矢量?（非理想导体情况）РР第四页，共15页。РР式中 是单位长度内导体的电阻。由此可见，进入内导体中功率等于这段导体的焦耳损耗功率。Р由此可见，内导体表面外侧的坡印廷矢量既有轴向分量，也有径向分量，如图所示。进入每单位长度内导体的功率为Р以上分析表明电磁能量是由电磁场传输的，导体仅起着定向引导电磁能流的作用。当导体的电导率为有限值时，进入导体中的功率全部被导体所吸收，成为导体中的焦耳热损耗功率。РР同轴线中的电场、磁场和坡印廷矢量?（非理想导体情况）РР第五页，共15页。РР例4.5.1 将下列场矢量的瞬时值形式写为复数形式Р（2）Р解：（1）由于Р（1）Р所以РР第六页，共15页。РР（2）因为Р故Р所以РР第七页，共15页。РР例4.5.2 已知电场强度复矢量Р解Р其中kz和Exm为实常数。写出电场强度的瞬时矢量РР第八页，共15页。РР例题：已知正弦电磁场的电场瞬时值为Р式中Р解：（1）因为Р故电场的复矢量为Р试求：（1）电场的复矢量;（2）磁场的复矢量和瞬时值。РР第九页，共15页。РР（2）由复数形式的麦克斯韦方程，得到磁场的复矢量Р磁场强度瞬时值РР第十页，共15页。
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