,则进口流量必大于出口流量;但液体是不可压缩的,因此,在楔形间隙内形成油压,迫使大口的进油速度减小,小口的出油速度增大,从而使流经各截面的液体流量相等。同时,楔形油膜产生的内压将与外载荷相平衡。Р2.2.2液体动压润滑的基本方程Р雷诺方程是液体动压润滑基本方程,是研究流体动力润滑的基础。它是根据粘性流体动力学基本方程出发,作了一些假设条件后简化而得的。Р图 2-4 液体单元压力分析Р如图2一4所示,两平板被润滑油隔开,设板A以速度v、沿x方向滑动,另一平板B静止不动,设平板正方向尺寸为无穷大(流体沿z方向无流动),从油层中取出长、宽、高分别为dx、dy、dz的单元体进行力平衡分析。Р单元体沿x方向受四个力,两侧向压力:p,p+dxР上下面剪切应力为:,(+dy)Р由x方向的力平衡条件,得pdydz+dxdz-(p+dx)dydz-(+ )dxdz=0Р化简得:= - (2--1)Р根据牛顿粘性流体定律,= -代入式(2--1)得Р =Р积分后得Р u=+y+ (2--2)Р当y=O时,u=v(油层随移动件移动);y= h (h为单元体处油膜厚度)时,u= O(油层随静止件不动)。根据上述条件则可以得到积分常数Р,。Р积分常数:= -h-;=v 代入式(2--2)得Р u=-× (2--3)Р由式(2一3)可见,油层的速度u由两部分组成,式中前一项表示速度沿y成线性分布,直接由剪切流引起;第二项表示速度沿y成抛物线分布,是由油压沿x方向变化而引起的。Р不计侧漏,润滑油沿x方向通过任一截面单位宽度的流量为Р ===Р设在处油膜厚度为(即=0时,h=),在该截面处的流量为Р = Р由于连续流动时流量不变,故得Р =Р化简为Р (2--4)Р式(2--4)为一维雷诺流体动力润滑方程。Р对式(2--4)中x取偏导数可得Р (2--5)Р若再考虑润滑油沿z方向的流动,则Р (2--6)
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