,颗粒在介质中沉降时所受的介质阻力还与颗粒朝向地面的形状有关。为此在阻力公式中引入形状系数 x 来体现颗粒形状对阻力的影响,形状系数可按下式求出:Рν粒Рx =ν0Р?Р(2.5)РνР式中,Р0粒Р?0球РνР为颗粒在介质中自由沉降的末速度,Р0球Р?Р为与颗粒同体积、同密度的Р球体在介质中自由沉降的末速度。在前面的两种阻力公式中引入形状系数则得到牛顿阻力公式:Р斯托克斯阻力公式:Р?РR = π dРN?16Р?Р2Р2 νРxР?⋅ρР?Р?Р(2.6)Рν2РS?xРR = 3π d ?µР?Р?Р(2.7)Р当颗粒较大,则根据牛顿阻力公式:Р(Рπ d 3РρР?Р−ρ) g = πР?Р2Рd 2 ν 0 ⋅ρР?Р(2.8)Р6?s 16Р? x Р求得:Р?ν 0 = 51.1x ⋅Р??Рd ( ρs −ρ) x / ρР当颗粒粒度较小,沉降速度慢,则由斯托克斯阻力公式:Р(Рπ d 3РρР?−ρ) g = 3π d ν 0 µР?(2.9)Р2Р6?s? x Р求得:Р?ν= 54.5d 2 ( ρР??РsР−ρ) x / µРaР0Р空气与水相比较,其密度和粘度都较小,并且有可压缩性。当压力为1MPa 及温度为 200 C 时,空气的密度为1.18×10−6 kg / m3 ,粘度为18×10−6 P ⋅ s 。因为在风选过程中应用的风压不超过1MPa ,所以,实际上可以忽略空气的压缩性,而将其视为具有液体性质的介质[1]。颗粒在水中的沉降规律也同样适用于在空气中的沉降。由于空气的密度甚小,与颗粒密度相比可以忽略不计。颗粒在水中的沉降规律也同样适用于在空气中的沉降,且空气的密度很小,与颗粒密度相比可忽略不计,球颗粒在空气中的沉降末速(ν 2 ) 为:Рν=?π d ρs gР?(2.10)Р2?6ψρ
全文预览
