子定态波函数,。Р47不是,因为。Р48在本征值分立的基组中,厄米算符是厄米矩阵。Р49为了使越迁几率不为零,一定对量子数做了某些限止,这些限止即为选择定则。Р50。。Р51.束缚态:能量小于势垒高度,粒子被约束在有限的空间内运动,它的波函数在无限远处为零。Р52.,,,Р53.当不显示时间t,设代入含时薛定谔方程,分离变量得:Р Р这个等式左边只是t的函数,右边只是的函数,而t和是相互独立的变量,所以只有当两边都等于同一常量时,等式才能满足。以E表示这个常量,由等式右边等于E,有: Р此即为定态薛定谔方程。Р54.对于氢原子,其偶极跃迁的选择定则对主量子数n没有限制,因为在计算跃迁几率时,与主量子数有关的积分Р在和取任何整数值时均不恒等于零。Р55.在初等量子力学中,自旋是作为一个基本假定引入的。Р56不一定能归一化,因为波函数满足的方程不是线性方程时, 与表示的就不一定是同一态。Р57在动量表象中:,,,Р58满足的算符为幺正算符。Р59因为光波中的磁场对电子作用的能量约为电场对电子作用能量的,所以忽略了磁场对电子的作用。Р60 四行一列。Р61德布罗意关系:Р自由粒子的德布罗意波:Р62由得:Р令得Р63首先求解力学量F的本征方程:,然后将按F的本征态展开:,则F的可能值为,的几率为,F在范围内的几率为。Р64 可以适用。Р65自旋是一种内禀角动量,并不是自转。Р66光是粒子和波的统一。Р67不一定,只有在它们共同的本征态下才能同时确定。Р68球谐振子能级,(;)Р 的简并度为。Р69不一定。偶极近似下的结果才为,在多极近似下或精确解时也可能会实现。Р70克莱布希-高豋系数是为了实现无耦合表象和耦合表象之间的变换而提出的。Р71、与在球坐标系下为同一点,根据波函数的单值性,同一点应具有同一值,故球坐标系下波函数为进动角的周期函数.Р72、二维定态薛定谔方程:.Р令,.
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