幅相等,即上述积分公式中表示球面波振幅因子为常数,记为,积分公式进一步化简为;Р (9)Р由(8)式和(9)式可知,两者在计算衍射的光强分布上是等价的。Р2.3 分析单缝衍射的衍射图样特征Р 单缝衍射与双缝干涉的光强分布具有类似的特点。如下图5为单缝衍射光强的相对分布。对于图5,横坐标表示,纵坐标表示相对强度随的变化。Р(1) 当时,,(9)式成为不定式,利用洛比达法则求得极限值:Р , Р即各个次波源在的方向上发出的衍射波在接收屏的中央点O得到相位差为零它们叠加产生极大强度,称为中央主极大。并且O点就是点光源S经所形成的几何光学像点。同时由图5可知在中央主极大的两侧还对称的分布着一些强度为极值的点,将(9)式求一阶倒数并使之为零而求得它们的位置,令:Р Р(2) 当,即:Р Р强度也为极大值,此极大值因其强度远小于中央主极大,所以称之为次级大。其位置和相对光强如下所示:Р Р Р Р………Р………Р在即:Р 时,则Р则强度为零的点的位置决定于下式:Р在傍轴近似系条件下,可以近似为:Р Р若用相邻两极小之间的角距离表示衍射亮斑的角宽度,则中央极大的半角宽度:Р Р等于其它亮斑的角宽度Р在这里对衍射条纹做出一定的说明:Р(1)零级衍射斑的角宽度为其它衍射斑角宽度的两倍,并且中央主极大的光强比次极大大的多,在零级衍射条纹集中了衍射光能的90℅。Р(2) 对于一定的,单缝越窄对光束的限制越大,衍射光场越弥散。反之,若单缝越宽对光束的限制则越小,光场就很窄,当达到一定宽度时,就类似于直线传播的一束光。Р3 双缝实验---双缝干涉和双缝衍射Р杨氏双缝实验最早提出干涉的概念和原理,确定了光的波动性本性。但杨氏的观点在当时并没有被认可,其原因之一就在于杨氏双缝干涉实验并不是纯粹的干涉效应,而是一个干涉与衍射的和效应。。如下图所示双缝衍射示意图和双缝衍射光强的分布图示Р图6 双缝衍射示意图
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