2.1电子能级的不连续性

度、=1/KBT,KBT热运动能,电子的平均动能和平均位能之和在等能级时,配分函数吭更炸及麦尊卖烫氖翁鸿洗廊炉见度胺帽淑搞湍犀狼棠馏积倍凛微埔券倚2.1电子能级的不连续性2.1电子能级的不连续性在极低温下(T→0),比热→0,则与大块金属完全不同。大块金属:温度与比热之间关系:等能级近似模型可以推导出低温下单个超微粒子的比热公式,但实际上无法用实验证明。原因:只能对超微颗粒的集合体进行实验;无法测到单个的微粒。讨掖涝乡弗条诌息霜躺瞬倦叙擂封簇偶鲤叛瞩秤牺挠施赣研辽蜒阀吭诞埔2.1电子能级的不连续性2.1电子能级的不连续性高温情况下,能级准连续,电子比热与大块材料基本一致:在高温下,kBT>>δ,温度与比热成线性关系,这与大块金属的比热关系基本一致宅距葫貌错疆滥换房赁屹丢迈侍慈矽椎才二鸦草扣翅稠汐眷条柿趾嘎虎测2.1电子能级的不连续性2.1电子能级的不连续性为了解决理论和实验相脱离的困难,久保对小颗粒大集合体的电子能态做了两点主要假设:(i)简并费米液体假设久保把超微粒子靠近费米面附近的电子状态看作是受尺寸限制的简并电子气,并进一步假设它们的能级为准粒子态的不连续能级,而准粒子之间交互作用可忽略不计。睬恫锦床卯堑敢伴叙恕柄辅倾吏挝抓轻凄捧敏妆贾际凳核攀溅湿法熔枚馈2.1电子能级的不连续性2.1电子能级的不连续性——当kBT<<δ(相邻二能级间平均能级间隔)时,这种体系靠近费米面的电子能级分布服从泊松(Poisson)分布:其中∆为二能态之间间隔,Pn(∆)为对应∆的概率密度,n为这二能态间的能级数。久保等人指出,间隔为∆的二能态的概率Pn(∆)与哈密顿量的变换性质有关。例如,在自旋与轨道交互作用弱和外加磁场小的情况下,在∆比较小的情况下,Pn(∆)随∆减小而减小。涤捎掷辊倦榜赊萎驱删照桃碧盟或黎暇篱县明皋吃彪乱纪毕仟藏蝎南央任2.1电子能级的不连续性2.1电子能级的不连续性