磁光效应实验报告

Р (19)Р由式(5)得到Р (20)Р将式(19)代入上式得到Р (21)Р将式(16)、式(17)、式(18)代入上式得到Р (22)Р由于,在上式的推导中略去了项。由式(5.16.18)得Р (23)Р由式(5.16.22)和式(5.16.23)可以得到Р (24)Р式中l 为观测波长,为介质在无磁场时的色散。在上述推导中,左旋和右旋只是相对于磁场方向而言的,与光波的传播方向同磁场方向相同或相反无关。因此,法拉第效应便有与自然旋光现象完全不同的不可逆性。Р测量原理和方法Р根据马吕斯定律,如果不计光损耗,则通过起偏器,经检偏器输出的光强为Р (25)Р式中,I0为起偏器同检偏器的透光轴之间夹角a =0或a =p 时的输出光强。若在两个偏振器之间加一个由励磁线圈(调制线圈)、磁光调制晶体和低频信号源组成的低频调制器(参见图.4),则调制励磁线圈所产生的正弦交变磁场B=B0sinwt,能够使磁光调制晶体产生交变的振动面转角q= q0sinwt,q0称为调制角幅度。此时输出光强由式(25)变为Р (26)Р由式(26)可知,当a 一定时,输出光强I仅随q 变化,因为q 是受交变磁场B或信号电流i=i0sinwt控制的,从而使信号电流产生的光振动面旋转,转化为光的强度调制,这就是磁光调制的基本原理。Р图4 磁光调制装置Р根据倍角三角函数公式由式(26)可以得到Р (27)Р显然,在的条件下,当q=-q0 时输出光强最大,即Р (28)Р当q=q0时,输出光强最小,即Р (.29)Р定义光强的调制幅度Р (.30)Р由式(28)和式(29)代入上式得到Р (31)Р由上式可以看出,在调制角幅度q0一定的情况下,当起偏器和检偏器透光轴夹角a=45°时,光强调制幅度最大Р (32)Р所以,在做磁光调制实验时,通常将起偏器和检偏器透光轴成45°角放置,此时输出的调制光强由式(27)知