之后的测量结果会带来一定的影响。 2. 测量中对入射狭缝宽度有有什么要求? 狭缝宽度是否要相同? 由实际操作分析可知, 实验对狭缝宽度并无要求, 因为入射光强并不会影响入射光的波长分布, 所以实验中狭缝的宽度是可以调节的, 并不需要保持相同; 而应以所看到的谱线便于读数为准。 3. 谱线计算值具有唯一的波长, 而N 实测谱线具有一定的宽度, 其主要原因是什么? 因为 N 并不是严格意义上的类氢离子, 其外层轨道有一个以上的自由电子, 所以会发生轨道杂化等相关作用; 进而使得其电子在轨道间的跃迁不想类氢原子那么简单; 很可能出现能量级别非常接近的跃迁光谱系组, 所以从谱线上看就会出现聚集在一起而形成的宽峰, 而不是明锐的尖峰。 4. 氢原子光谱巴尔末系的极限波长是多少? 极限波长是指从最高能级跃迁到第二能级的电子所发出的对应光子的波长; 应用里德伯公式, 取极限状况, 可以得到: RH limit =1/ ( 10973731.568549 m -1 *1/4 ) =364.506nm 5. 理论的里德伯常数 R ∞是如何得到的? 从实验的数据和相关原理可以分析, 每一种类氢原子, 测量其光谱, 并根据测得的光谱计算, 都可以的得到一个对应的里德伯常数 RH , 而不同的原子测得的 RH 符合一定的规律, 按照这些 RHi 向后进行数学推算, 最终能够使得计算结果收敛于一个稳定值, 这个稳定值就是 R ∞。 6. 实验感想与体会通过本实验, 我了解了原子光谱的产生和现代技术对光谱的测量方法。并且了解到了历史上关于原子光谱的一系列理论以及解释。实验的计算过程由于是计算机操作的, 因此计算和测量的过程基本没有人为误差, 但是建议将光栅光谱仪和多用灯合并为一个设备, 将气体灯具封装到光谱仪内部去, 这样就减少了人为手动调节灯光时可能带来的操作误差。原始记录及图表粘贴处: (见附页)
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