面定义为Р考虑一束粒子沿x方向流经某种介质,人们会发现粒子流密度会逐渐减弱。这是由于入射粒子不断受到介质中原子的散射而偏离入射方向所导致。设介质单位体积中有n0个散射中心,在单位横截面内的入射粒子束经历距离dx后,碰到的散射中心的个数就为n0 dx,每个散射中心将使个粒子偏离入射方向。因此在经历dx这段路程后,偏离入射方向而散射的粒子数为。因此Р吸收系数Р6Р2 散射的量子力学描述、散射振幅Р在散射实验中,有一个入射粒子源,它提供一束稳定的接近单色的入射粒子束,从远处射向靶子(散射中心)。实际的粒子束并非单色,但可近似为单色束。Р若取入射方向为z轴方向,则有Р它是动量的本征态Р在弹性散射情况下,只有相对运动状态发生改变。设入射粒子与靶的相互作用用定域势V(r)描述,r是其相对坐标。这样两体问题总可化为单体问题来处理。我们假设V(r)具有一定的力程a,即Р7Р入射粒子能量为Р入射流密度为Р由于靶子的作用,入射粒子的动量并非守恒量。所以有一定的几率改变方向,即出现散射波。Р设相互作用为一中心势V(r),则角动量守恒。可以证明,当r→∞时,散射波为向外出射的球面波? 的量纲为长度,称为散射振幅,它随θ改变。概括起来,在中心势V(r)的作用下,波函数在r→+∞处的渐近行为是Р8Р右侧第一项为入射波,第二项为散射波,因此散射流密度(径向)为Р因此在θ角方向的立体角元中单位时间内的出射粒子数为Р因此Р这就是散射截面(或称微分散射截面,或角分布) 与散射振幅的关系。Р9Р总散射截面Р和可通过实验观测。在理论上, 是由求解薛定谔方程Р并要求当r→∞时ψ的渐近行为如式(6)所示而定出Р还应提到,上述理论分析中还作了下述近似考虑:Р1)实际的散射实验中,靶子含有许多散射中心(原子,原子核,或其它粒子)。但各散射中心之间的距离可认为很大,因而从不同的散射中心出来的散射波的干涉效应被忽略了;Р10
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