而岛酩rreeAAyynQbI|=QQ南京师范大学硕士学位论文B一Ⅳ‘卵(7)衰变过程与pQCD高阶修正·磁企鹅算符(icpenguins)Q77=而em6瓦盯∥(1+75)ba耳v,Q89=而gmb吾a0-pv(1+铂)砀6卢G:p.(2-15)其中Q、p是色指标;V4-A表示饥(1士75);97是在一定能标下未被“积分”掉的所有味道的夸克,对B介子弱衰变来讲,能标通常取为p一0(m6),这时g’∈(u,d,s,c,6);eql是夸克97的电荷(以e为单位);码是Gell—Mann矩阵,凡。和G:。分别为光子场和胶子场的场强张量。这样,b夸克非轻弱衰变的有效哈密顿量的算符就大大的扩充了。在标准模型下的B介子非轻衰变的低能有效哈密顿量可以写成[8】:勘,=是{三Vqc吼舭,倒恻埘咄f苎k=3嘶眦,+G7Q7,y+G9Q8夕])+H.C.,(2—16)其中%是和CKM矩阵元相关的因子,其定义是%:{y口by&对于6_d跃迁过程(2-17)%2.i【z—l,)K6%对于6_s跃迁过程2.2强子矩阵元的计算方法在标准模型理论中,有了上节ms介子弱衰变的有效哈密度量(2.16),B介子两体非轻弱衰变的振幅可以写成(2.1)的形式。这样,衰变振幅的计算就可以归结为强子矩阵元(尬%IotLs)的计算。由于B介子衰变过程涉及到微扰和非微扰的交叉地带,我们只能借助一些唯象模型来计算强子矩阵元,下面我们介绍几种常用的计算方法。2.2.1朴素的因子化方法朴素的因子化方法【9]是所有对B介子两体非轻弱衰变的强子矩阵元的计算中,最简单的一种。在这个方法中,强子矩阵元可以写为:(尬尬IQ{lB)型(尥I也lo)(MIIJ,IB>,(2·18)其中以.2是色单态的强子流,强子舰吸收TB介子中的旁观者夸克。这样,强子矩阵元就被近似成两个流算符矩阵元的乘积,可分别参数化为介子的衰变常数和跃迁形状因子,并6
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