磁波经缝隙向外空间辐射或外空间的电磁波经缝隙进入系统。由于结构的特点,缝隙天线很适合作为共形天线用于飞行器上。理想缝隙天线是在无限大的理想导体平面上开的窄缝,缝的横向尺寸w<<l,纵向尺寸2l≈λ/2。为了更好地理解缝隙天线,需要先介绍电磁场的等效原理。6.1缝隙天线6.1缝隙天线Love场等效原理令等效问题v1中的场为零场,则S面上的等效面流为♣情况1:设v1中媒质分布与v2中相同,则等效问题就是自由空间中源辐射问题。♣情况2:设v1中填充理想导体。因为理想导体表面的面电流不产生电磁场,所以,这种情况下S面上起作用的只有面磁流。♣情况3:设v1中填充理想磁体。这时面磁流不产生场,起作用的只有面电流。6.1缝隙天线缝隙天线的原理6.1缝隙天线缝隙天线等效磁流对偶的导体对称振子6.1缝隙天线无限大导体平面上的半波长缝隙天线与互补的半波长对称振子的方向图相同,但电场E和磁场H互换。6.1缝隙天线缝隙天线输入阻抗根据电磁理论,缝隙天线的阻抗与其互补天线的阻抗之间有如下关系:对于处于谐振状态的半波天线的输入阻抗为纯电阻,其互补的具有相同长度、但宽度约为半波天线直径两倍的缝隙天线的输入阻抗也为纯电阻。其中,互补天线(偶极子天线)输入阻抗为73.1Ω,空间波阻抗为120π,因此6.1缝隙天线实际(有限大平面上)缝隙天线辐射场实际缝隙天线的辐射场受到有限大平板边缘的影响与理想缝隙有所不同,有限大平板边缘对H面(经过缝隙轴的平面)的影响不大,但对E面(与缝隙垂直的平面)场的影响较大。精确求解缝隙天线的辐射场要用矩量法先求得板上电流再求远场,或用矩量法配合几何绕射理论来求解。当板的边缘距缝隙口面尺寸大于一个波长时,边缘对输入阻抗的影响不大。6.1缝隙天线缝隙天线馈电(同轴线馈电)不同的馈电位置具有不同的输入阻抗中心馈电的缝隙天线的输入阻抗约为500Ω为实现与50Ω同轴线的匹配,可采用偏馈方法
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