接影响到射流扩散情况。a值小,即气流横向脉动小,扩散角也就小;当a值一定时,射流按一定的扩散角扩展。射流集合形状也就一定了。对于图5-1所示的圆断面自由射流来说。实验得出的紊流系数a和扩散角存在如下关系:Р公式(5-1)说明:当喷嘴结构形式一定,即a为定值时,轴心速度随着射程x的加大而减小,随着喷嘴直径及出口速度的增加而增加。大说明射流衰减慢、射程长。而a值增大时, 将变小,因而射流消失快。?因此在实际应用中,如欲使射流射程长,则可减小喷嘴的a值(选择适宜的喷嘴结构形式或使喷嘴做得光滑些),加大喷嘴直径d,或是提高初速。?顺便指出,公式(5-1)仅适用于圆射流,当喷嘴为方形或矩形时,可化为当量直径进行计算。但当喷嘴两邻边之比大于10时,射流扩散仅能在垂直于长边的平面内进行,此时就需按流体力学的平面射流(扁射流)公式进行计算。?平面射流的a值见表5-1, 。其射流特征与圆射流相似,但由于运动的扩散被限定在垂直于长边的平面上。因此速度衰减、流量增加均较圆射流为慢。Р5.1.1.2 非等派自由射流Р前面谈到的射流规律是指射流出口温度和周围空气温度相同,即属于“等温射流”的情况。但在空气调节中,射流出口温度与周围空气温度是不相同的,这样的射流称为“非等温射流”或“温差射流”。送风温度低于室内空气温度者为冷射流,高于室内空气温度者为热射流。? 相应地,当水蒸气含量或有害气体等含量与周围空气的不相同时的射流,称为“浓差射流”。? 在射程中,射流与室内空气的混掺不仅引起动量的交换(决定了流速的分布及其变化),还带来热量的交换(决定了温度的分布及其变化)和质量的交换(决定了浓度的分布及其变化)。Р而热量的交换较之动量快,即射流温度的扩散角大于速度扩散角,因此,温度边界层比速度边界层发展要快些、厚些,如图5—2(a)所示。实线为速度边界层,虚线为温度边界层的内外界线。因而温度的衰减较速度快。
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