《E-Ex广域电磁法三维数值模拟.》.pdf

ARD视电阻率低阻和高阻的拟断面图有很大Р 的不同。这与两种视电阻率的定义方式相关,E−E xР显得更严重的原因则是在相同收发距上Hy 的非平面Р2468 中国有色金属学报 2013年9 月Р 广Р Р图 12 单个高阻异常体三维积分方程正演模拟断面图(测量装置 3) РFig. 12 3D integral equation inversion pseudo-section contours of sole resistance anomalous body (survey configuration 3) Р Р Р图 13 单个高阻异常体三维积分方程正演模拟断面图(测量装置 4) РFig. 13 3D integral equation inversion pseudo-section contours of sole resistance anomalous body (survey configuration 4) Р Р域视电阻率的定义只采用Ex,拟断面图变化的主要原Р因是来自电导率异常引起的散射场,而无论是低阻还Р 结论Р是高阻,散射场的形态类似,因此广域视电阻率也类 4 Р似。CAGNIARD视电阻率采用电场和磁场的比值计Р算,而电导率异常对电场和磁场都有贡献,只不过散 1) CAGNIARD 视电阻率计算简便,在波区能较Р射场对电场和磁场的贡献特性不同,CAGNIARD视电客观地反映地电断面的垂向变化。然而,这种视电阻Р阻率所采用的算法会部分的抵消散射场带来的响应, 率在非波区会产生严重的畸变,影响测深曲线的解释,Р从而导致对异常体的分辨能力降低。由于近区电磁场相对频率基本饱和,因此波区视电阻Р 对高阻异常体来说,不同的装置具有不同的分辨率定义在近区没有意义,导致过渡区和近区数据基本Р能力,装置 1 具有最优分辨率,其次是装置 4。无用,造成极大的浪费。