24( a ) 。它表明一个张开椭圆细微裂隙边壁上破坏开始时的剪应力 xy?和正应力 y?的关系。由图看出, 这条曲线的形状与莫尔包络线相似。该线在负象限内明显弯曲。它表明其抗拉强度要比由莫尔—库伦直线包络线推断出来的合理得多。它与实际测定的抗拉强度 tR 是一致的。图 4-24 格利菲思破坏准则在平面内的图形(a) 在τ~σ平面内; (b) 在σ 1~σ 3 平面内格里菲思准则在 31???平面内的图形如图 4-24(b) 所示。它由直线段部分及与之相切的抛物线部分组成。从图中可知,当 0 3??时,即当单向加压时, tR8 1??,即单轴抗压强度 tcRR8?. 这个由理论上求得的结果与实验测定的结果是吻合的。 4.3.7 修正的格里菲思理论前面讨论的格里菲思理论是以张开椭圆裂隙为前提的。如果在压应力占优势的情况下, 则在受压过程中材料的裂隙往往会发生闭合。这样, 压应力就可以从一边的缝壁传递到另一边的缝壁, 从而缝壁间产生摩擦。在这种情况下, 裂隙的增长和发展就与张开裂隙的情况有所不同。麦克林托克(MeClintock) 等考虑了这一影响( 主要是裂隙间的摩擦条件), 对格里菲思理论作了修正, 修正后的理论通常称为修正格里菲思理论。这个理论的强度条件可以写成如下:???? ct ctfR Rffff????21411 2 12 123 2 121??????????????????????????(4-67) 式中 c?——裂隙闭合所需的压应力,由实验决定。勃雷斯(Brace) 认为使裂隙闭合所需的压应力 c?甚小,一般可以忽略不计。因此,上式简化为: ???? tRffff411 2 123 2 121????????????????????(4-68) 当y?<0时( 拉应力), 裂隙不会闭合, 以上两公式均不适用, 这时仍采用式(4-64) 和式(4-65) 。
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