Ey, 切向磁场为Hx, 则根据等效原理, 面元上的磁场等效为沿y轴方向放置, 电流大小为Hx dx的电基本振子; 而面元上的电场则等效为沿x轴方向放置, 磁流大小为Ey dy的磁基本振子。因而惠更斯元可视为两正交的长度为dy、大小为Hxdx的电基本振子与长度为dx、大小为Eydy的磁基本振子的组合, 如图 9 - 2 所示, 其中 为惠更斯元dS的外法线矢量。它的电流矩和磁流矩分别为РР图 9 – 2 惠更斯元РРIyl=(Hx dx)dy=Hx dS? IMxl=(Ey dy)dx=Ey dSР类似第6章沿z轴放置的电基本振子的辐射场， 可得沿y轴放置的电基本振子辐射场为:Р同样可得沿x轴放置的磁基本振子的远区场表达式:РР将式（9 -1 -1）代入上两式, 可得惠更斯元的辐射场为Р对于平面波, 有Ey/Hx=η, 因此上式简化为Р在研究天线方向性时, 通常是关心两个主平面的情况, 所以, 我们只介绍面元的两个主平面的辐射。 РР在上式中令φ=90°得面元在E平面的辐射场:Р由于式（9 -1 -6）与（9 -1 -7）两等式右边在形式上相同, 故惠更斯元在E面和H面的辐射场可统一为Р因此, 惠更斯元的方向函数为Р按上式可画出E面和H面的方向图如图 9 -3 所示。 РР图 9 –3 惠更斯元的方向图РР9.2 平面口径的辐射Р微波波段的无线电设备, 如抛物面天线及喇叭照射器, 它们的口径面S都是平面, 所以讨论平面口径的辐射有普遍的实用意义。设平面口径面位于xOy平面上, 坐标原点到观察点M的距离为R, 面元dS到观察点M的距离为r, 如图 9 -4 所示。 ? 将面元dS在两个主平面上的辐射场（式(9 -1 -8)）dE沿整个口径面积分, 即得口面辐射场的一般表达式:Р式中РР图 9 –4 平面口径的辐射
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