(Meissner态)。对第二类超导体(K>1/扼),磁场大于下临界磁场Hc,时磁通开始穿透超导体。O的K约为100,因此磁通的芯很小。图1.1是单个涡漩磁通的图像。高温超导体的磁通量子有两个不同的区域:小的核心和比较大的有磁场通过的周边区域。相干长度决定核心的大小,而穿透深度决定周边区域的大小。超导电流在兄大小的区域内环绕核心流动。浙江大学硕士学位论文引言图LlAbrikosov磁通的示意图。B线代表磁场的变化,ns线代表超导电子密度的变化。和Landan提出的唯象理论中,弓}入复数场甲(二)为有序参量。甲(x)的模代表超导电子密度而它的相位代表超导体的相干特性。在磁通周围有序参量的相位在不同角度不一样,绕核心一圈,相位角变化2兀[4]。1.2高温超导体磁通的热力学相由于相邻磁通之间的磁场和超导电流有重叠,磁通之间存在相互排斥。所以磁通排成三角晶格的Abrikosov点阵。但超导体内存在点状钉扎,钉扎处自由能低,可以俘获磁通。Fisher等人意识到,由于钉扎的作用,可能使得超导体各处的相位有所差异,其空间上的差别会被冻结下来,而磁通体系也会被冻结下来。由于这个图像与自旋玻璃的图像非常相像,Rsher等人把它定义为涡旋玻璃态(VortexGlass),并且还从理论上论述了一个二级涡旋玻璃融化相变的存在15]。涡旋玻璃态理论预言了一种新的涡旋态,即零耗散的涡旋玻璃态的存在[6]。阻碍磁通运动的势垒在力很小的时候以指数形式增加到无穷大,即势垒uoc(F/兀丫【2.3.6一9」在无序存在的情况下,平均场理论指出,三维及以下维度的系统在任何微小的无序下都将打破系统有序相[l0】。在这种理论框架下,实际超导体中的磁通排列都是无序的。然而,oiamarchil”]和LeDoussalf’2]等人通过计算发现,在缺陷比较少时,在低场下,磁通线仍然会形成类似点阵的结构,用小角度中子衍射去观
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